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Mecánica de Fluidos y Máquinas Hidráulicas


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1 Mecánica de Fluidos y Máquinas Hidráulicas Tema 04. Dinámica de Fluidos Severiano F. Pérez Remesal Carlos Renedo Estébanez DPTO. DE INGENIERÍA ELÉCTRICA Y ENERGÉTICA Este tema se publica bajo Licencia: CreaKve Commons BY NC SA 3.0

2 MF. T4.- Dinámica de Fluidos Objetivos: En este tema se analizan las energías relacionadas con el movimiento de los fluidos, presentando la Ecuación de Bernoulli y el efecto Venturi. Estos conceptos se aplican a la resolución de sifones, y a la salida de líquidos de un depósito El tema se completa con una práctica de laboratorio en la que se estudiará el efecto venturi, y su aplicación a la medida de un caudal 1

3 1.- Flujo de Fluidos 2.- Conductos y canales 3.- Energía de un flujo. Ec de Bernoulli 4.- Medidor de caudal tipo Venturi 5.- Tubos de Pitot y Prandtl 6.- Sifón 7.- Teorema de Torricelli 1.- Flujo de Fluidos (I) Flujo uniforme, si en cualquier sección transversal a la corriente la velocidad en ptos homólogos es igual en magnitud y dirección., Ej: Flujo de un fluido en un tubo de diámetro constante. Uniforme:AB y CD; No Uniforme: BC Flujo no uniforme en caso contrario. Cono divergente a la salida de una bomba Flujo permanente, variación nula en el tiempo de presión y velocidad en un pto por donde circula un fluido (puede variar de un pto a otro). Ej:corriente en canal de hormigon de pendiente cte. Flujo variable,lo contrario. Ej: vaciado de depósito por un orificio de fondo 2

4 1.- Flujo de Fluidos 2.- Conductos y canales 3.- Energía de un flujo. Ec de Bernoulli 4.- Medidor de caudal tipo Venturi 5.- Tubos de Pitot y Prandtl 6.- Sifón 7.- Teorema de Torricelli 1.- Flujo de Fluidos (I) Flujo laminar, el fluido se mueve en capas paralelas o cilíndricas. Ej.:glicerina en tubo circular Flujo turbulento en caso contrario; 3

5 1.- Flujo de Fluidos (II) Trayectoria: Camino que recorre una partícula Líneas de Corriente (imaginarias) curva tangente a los vectores velocidad en cada pto Tubo de corriente tubo imaginario o real cuya pared es una línea de corriente Caudal volumétrico, Q [m3/s]: volumen de fluido que atraviesa una sección por unidad de tiempo V velocidad media normal a la sección 4

6 1.- Flujo de Fluidos (III) Masa de un flujo, caudal másico, M [kg/s] Ec de la continuidad de un flujo Tubo de corriente de densidad cte, en régimen permanente Si el fluido es incompresible (V cte), y γ 1 = γ 2 Ecuación de continuidad 5

7 1.- Flujo de Fluidos (IV) Fuerzas que actúan sobre un fluido 1. La fuerza de la gravedad (externa) 2. La fuerza debida a la diferencia de presiones (interna) 3. La fuerza de la viscosidad (nula en fluido ideal) (interna) 4. La fuerza de la elasticidad (nula en fluido incompresible) (interna) 5. La tensión superficial (despreciable) (interna) 6

8 1.- Flujo de Fluidos (V) ECUACIONES DE EULER (I) Fluido perfecto (las presiones que se ejercen sobre las caras de este paralelepípedo, son normales a las mismas ) en movimiento, y un pequeño paralelepípedo de flujo, fijo, de lados infinitamente pequeños, y de volumen, dx dy dz. La resultante F de las fuerzas exteriores que actúan sobre este volumen tiene de componentes, X,Y, Z por unidad de masa. Aplicando la segunda ley de Newton al paralelepípedo: 7

9 1.- Flujo de Fluidos (V) ECUACIONES DE EULER (II) Resolviendo la primera de las tres ecuaciones: Haciendo lo mismo con las demás componentes nos quedan el siguiente sistema de ecuaciones: 8

10 1.- Flujo de Fluidos (V) ECUACIONES DE EULER (III) Como u = f ( x, y, z, t ), y ser: x = x(t), y = y(t), z = z(t), su derivada respecto de t es: Si sustituimos en el sistema de ecuaciones tenemos las ecuaciones de EULER 9

11 1.- Flujo de Fluidos (V) ECUACIONES DE NAVIER-STOKES (I) Si a las ecuaciones de Euler se añaden las que ocasiona la viscosidad, se obtienen las ecuaciones de Navier-Stokes. Para su cálculo y determinación, estudiaremos lo que acontece a lo largo del eje Ox, teniendo en cuenta la ecuación de Newton de la viscosidad para la velocidad u, y que tendrá por componentes (τ ux, τ uy, τ uz ) según los ejes (x, y, z) respectivamente, en la forma: Mecánica de fluidos; P. Fernández Diez, Paralelepípedo elemental para fluidos reales Estas tensiones de cortadura son correspondientes al flujo entrante por las caras (ECOB) ó dy dz, (EGFB) ó dx dz, y (ECDG) ó dx dy, respectivamente.

12 1.- Flujo de Fluidos (V) ECUACIONES DE NAVIER-STOKES (II) Para las caras opuestas del cubo elemental, a las anteriormente citadas, se tiene: Si las restamos de las primeras y multiplicamos por la sección correspondiente: 11

13 1.- Flujo de Fluidos (V) ECUACIONES DE NAVIER-STOKES (III) 12

14 1.- Flujo de Fluidos (V) ECUACIONES DE NAVIER-STOKES (IV) Sumándolas se obtiene la fuerza total debida a la viscosidad, para la velocidad u : Lo mismo se podría hacer para las velocidades v y w actuando sobre las mismas caras anteriormente definidas quedando: Fuerza debida a viscosidad para v Fuerza debida a viscosidad para w 13

15 1.- Flujo de Fluidos (V) ECUACIONES DE NAVIER-STOKES (V) Añadiendo estas expresiones a las ecuaciones de Euler, se tiene, para la velocidad u : Simplificando: 14

16 1.- Flujo de Fluidos (V) ECUACIONES DE NAVIER-STOKES (VI) Para las velocidades v y w: En forma vectorial: Ecuación de Navier-Stokes para fluidos reales 15

17 1.- Flujo de Fluidos (V) ECUACION DE BERNOULLI (I) Dadas las ecuaciones de Euler para fluido no viscoso: Reduciendo: 16

18 1.- Flujo de Fluidos (V) ECUACION DE BERNOULLI (II) Si multiplicamos por dx, dy y dz respectivamente: Simplificando y sumando las 3 ecuaciones miembro a miembro teniendo en cuenta que p=f(x,y,z,t): 17

19 1.- Flujo de Fluidos (V) ECUACION DE BERNOULLI (III) En régimen permanente y campo gravitatorio: 18

20 1.- Flujo de Fluidos (V) ECUACION DE BERNOULLI (III) La ecuación fundamental de la hidráulica quedará: Si el fluido es incompresible: Integrando nos queda la ecuación de Bernoulli: 19

21 1.- Flujo de Fluidos (VI) Una manguera de 25 mm de diámetro termina en una boquilla con un orificio de 10 mm de diámetro. Si la velocidad media del agua en la manguera es de 0,75 m/s, calcular: El caudal La velocidad a la salida 20

22 2.- Conductos y canales (I) Conductos: el área del flujo ocupa toda el área disponible Canales: tiene una superficie libre Tubos tienen tamaño normalizado La pérdida de energía en ellos depende de: la viscosidad del fluido, f (T) de la rugosidad del tubo el cuadrado de la velocidad del fluido La velocidad es fuente de ruidos [v < 5 m/s] 21

23 3.- Energía de un flujo: Ec de Bernoulli (I) La energía total de un fluido es: Se puede expresar, en unidades de altura, y es la altura de carga H z V 2 /2g p/γ cota o cabeza de elevación altura de velocidad o cab. de vel. altura de presión o cab. de presión Teorema de Bernoulli: la variación de la energía de un flujo incompresible sin transmisión de calor 22

24 3.- Energía de un flujo: Ec de Bernoulli (II) La H per en tuberías, válvulas y demás elementos proporcional a V 2 La cte se determina experimentalmente Si en un flujo no se pierde, añade o extrae energía, ideal (H 1 = H 2 ) Ec. Bernoulli Si además no hay diferencia de cotas (z 1 = z 2 ) Ec. Bernoulli 23

25 3.- Energía de un flujo: Ec de Bernoulli (III) Aplicando Bernoulli hay que considerar: Las partes expuestas a la atmósfera tienen presión manométrica nula En conducto de igual sección los términos de velocidad de cancelan Si se aplica entre puntos con igual cota, estos términos se cancelan Las líneas de altura o energía total representan la energía existente en cada punto de una tubería respecto a un plano de referencia Se suelen representar las líneas que corresponden a los términos de las alturas de cota, velocidad y presión. 24

26 3.- Energía de un flujo: Ec de Bernoulli (IV) Un flujo puede desarrollar una potencia La potencia agregada por una bomba, P B Rendimiento de la bomba es η B La potencia que demanda del motor, P M La potencia hidráulica transmitida a una turbina, P H Rendimiento de la turbina es η T La potencia que entrega la turbina, P T 25

27 3.- Energía de un flujo: Ec de Bernoulli (VI) A través de una turbina de 1 m de altura circulan 0,214 m 3 /s de agua, siendo las presiones a la entrada y salida de 147,5 kpa y -34,5 kpa respectivamente (secciones de 300 y 600 mm). Determinar la potencia comunicada por la corriente a la turbina. 26

28 4.- Medidor de caudal tipo Venturi (I) Si no se pierde, añade o extrae energía y no hay diferencia de cotas (z 1 = z 2 ) Ec. Bernoulli Cont. flujo En un estrechamiento la presión diminuye A 1 > A 2 V 1 < V 2 p 2 < p 1 Peligro de cavitación En un ensanchamiento la presión aumenta 2 A 1 < A 2 V 1 > V V 1 p 1 V 2 p = + p 2 > p 1 2 g γ 2 g γ 2 27

29 4.- Medidor de caudal tipo Venturi (II) Un estrechamiento calibrado en la tubería con dos tomas de presión Miden la velocidad indirectamente al medir la diferencia de presiones 28

30 4.- Medidor de caudal tipo Venturi (II) Un estrechamiento calibrado en la tubería con dos tomas de presión P. Fernández Miden la velocidad indirectamente al medir la diferencia de presiones 29

31 4.- Medidor de caudal tipo Venturi (III) En la práctica H 2 < H 1 A 1 y A 2 conocidos Se mide (p 1 -p 2 ) V 1 y V 2 30

32 4.- Medidor de caudal tipo Venturi (IV) Cual es la diferencia de presiones, en unidades del sistema internacional, entre los puntos A y B de la figura 31

33 4.- Medidor de caudal tipo Venturi (V) ρ aire = 1,2 kg/m 3 γ aire = 11,76 N/m 3 S =(π R 2 )= 0,20 m 2 s =(π r 2 )= 0,10 m 2 h = 1 cm (agua) ρ agua = kg/m 3 γ agua = N/m 3 Z 1 = Z 2 32

34 4.- Medidor de caudal tipo Venturi (VI) h h En realidad en el estrechamiento y ensanchamiento sí se pierde energía H 2 < H 1 En medidas precisas habría que verificar la caída de presión total en el venturi, y realizar las correcciones oportunas 33

35 5.- Tubos de Pitot y Prandtl (I) Mide la presión de estancamiento: (presión total = estática + dinámica) En 1 se produce un remanso V 1 = 0 Sin H perd z 1 = z 2 V 1 = 0 Altura de presión dinámica 34

36 5.- Tubos de Pitot y Prandtl (II) Mide la P total al restar la P estática Sin H perd z 1 = z 3 z 2 V 1 = 0 V 2 V 3 p 2 p 3 35

37 5.- Tubos de Pitot y Prandtl (II) Mide la P total al restar la P estática Sin H perd z 1 = z 3 z 2 V 1 = 0 V 2 V 3 p 2 p 3 36

38 6.- Sifón (I) Descarga por encima del nivel del líquido Ec. Bernoulli Sin H perd Necesita cebado Si p rel, p 2 <0 Si p asb, p 2 >0 37

39 6.- Sifón (I) Descarga por encima del nivel del líquido Ec. Bernoulli Sin H perd Necesita cebado Si p rel, p 2 <0 Si p asb, p 2 >0 38

40 6.- Sifón (II) Para realizar un sellado de aire y evitar malos olores procedentes del desagüe Posibles problemas: El agua se evapora y deja sin sello el sifón Si hay depresión en el aire, el agua tiende a ser aspirado y dejar si sello el sifón Si hay presión en el aire, tiende a empujar el agua al desagüe y dejar si sello el sifón 39

41 7.- Teorema de Torricelli (I) La velocidad de salida de un flujo de un depósito depende de la diferencia de elevación entre la superficie libre del fluido y la salida del fluido Supuesto h cte V 1 = 0 p 1 = p 2 = 0 z 1 - z 2 = h * Si sobre la superficie del fluido hay una presión diferente a la atmosférica, esta se ha de tener en cuenta 40

42 7.- Teorema de Torricelli (II) Si la altura del líquido va disminuyendo en el depósito la velocidad de salida también lo hace El tiempo requerido para vaciar un tanque: 41

43 7.- Teorema de Torricelli (III) Más complejo si: El depósito está presionado; p 1 p 2 La altura del líquido va disminuyendo en el depósito; h = f(t) La presión en el depósito disminuye a mediad que sale líquido; p 1 = f(t) 42

44 7.- Teorema de Torricelli (IV) Orificio sumergido en otro recipiente con alturas ctes V 1 = V 3 = 0 p 1 = p 3 = 0 h = z 1 -z 3 43

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